MANIFESTE POUR L'UTILISATION D'UN CX LINÉAIRE EN RÉGIME ...

MANIFESTE POUR L'UTILISATION
D'UN CX LINÉAIRE
EN RÉGIME DE STOKES
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Version du 22/02/17
L'adresse où ce texte est téléchargeable dans sa dernière version Word
est :
http://perso.numericable.fr/gomars2/aero/cx_lineaire.doc
Ce texte est en construction, mais les principes de base y sont
débattus et de nombreux renseignements y figurent déjà
Résumé du présent texte :
Dans ce texte, après avoir constaté que, pour les très faibles
Nombres de Reynolds (en-dessous de l'unité), le Coefficient de Traînée
adimensionnel actuellement en usage n'a pas de signification physique,
nous insisterons sur le fait que la définition de cet actuel
Coefficient de Traînée est de nature doublement quadratique
(puisqu'elle fait appel au carré de la vitesse et au carré d'une
longueur caractéristique). Puis nous nous ferons le défenseur d'un
nouveau Coefficient de Traînée linéaire adimensionnel (linéaire parce
que sa définition fait appel à la puissance 1 de la vitesse ainsi qu'à
la puissance 1 d'une longueur caractéristique).
Nous avons découvert l'idée (fort utile) de ce Coefficient de
Traînée linéaire adimensionnel dans un texte de Duan, He et Duan, même
si nous proposons une version simplifiée de sa définition (différente
d'un simple coefficient multiplicateur), de sorte que la force de
Traînée puisse être tirée très simplement par simple multiplication de
ce Coefficient de Traînée linéaire par les autres paramètres en jeu
dans le régime de Stokes que sont la Viscosité Dynamique, la Vitesse de
l'écoulement et une longueur caractéristique (souvent le diamètre, mais
aussi la longueur ou, dans certains cas la racine cubique du volume) et
ceci sans aucun coefficient multiplicateur.
Ces éléments posés nous donnerons la valeur de ce Cx linéaire
pour la sphère en régime de Stokes, puis, pour l'anecdote, sur toute la
plage des Reynolds possibles. Il faudra alors noter que la définition
de ce Cx linéaire, quoique permettant un calcul valide de la Traînée
sur toute la plage des Reynolds possibles, n'a de signification
physique que dans le plage de Stokes, plage où, pour la sphère et de
nombreux autres corps, il est constant et éminemment pratique.
Ceci fait, nous présenterons une collecte des Cx linéaires pour
un certain nombre de corps (ellipsoïdes de divers élancements, disque,
cylindre long ou court, palette de longueur infinie ou non, cubes,
octaèdre, tétraèdres tronqués ou non, tores, et autres particules) en
régime de Stokes, régime où, comme dans le cas de la sphère, ce Cx
linéaire est fréquemment constant ou très peu variable avec le
Reynolds... Cette collecte résulte en deux grands tableaux que nous
avons déjà publiés dans les Wiki-Commons.
Nous aborderons ensuite le problème du corps de moindre Traînée
en régime de Stokes.
Vers la fin de notre texte, nous expliquerons que nous n'avons
en rien inventé ce Coefficient de Traînée linéaire adimensionnel
puisque la plupart des auteurs l'évoquent sans le nommer ou en
pressentent le concept : simplement nous pensons qu'il est grand temps
de sauter le pas et d'en faire un usage pratique et pragmatique.
Tout à la fin de ce texte, nous amorcerons l'extension de la
plage de validité (en Reynolds) de certains de ces Cx linéaires.
Dans une certaine plage de Nombre de Reynolds (dite parfois
plage de Newton, cette plage allant de 1000 à 10 Millions [1]), à part
accident particulier comme la crise de la sphère, la force de Traînée
aérodynamique d'un corps apparaît comme grossièrement proportionnelle
au carré de sa vitesse.
Cette force de Traînée respecte donc peu ou prou l'équation :
F = ½ ?V² SCx
...équation où la vitesse V apparaît bien au carré, ? est la
Masse Volumique de l'air, S la surface de référence (en général la
surface frontale, mais pas forcément) et Cx le coefficient
adimensionnel de Traînée attaché à la même surface de référence).
Pour certains corps profilés, le Cx qui figure dans cette même
équation n'est pas strictement constant dans la plage de Newton : il
dépend plus ou moins du Nombre de Reynolds longitudinal de
l'écoulement.
Ce Nombre de Reynolds, nombre sans dimension qui représente
l'importance des forces d'inertie par rapport aux forces de viscosité
mises en jeu par l'écoulement, s'écrit, on s'en souvient :
Re = [pic]
...V étant toujours la vitesse de l'écoulement, L la longueur
caractéristique du corps et ?, qui apparaît au dénominateur, la
Viscosité Cinématique...
Ces nuances ayant été rappelées, il faut convenir que, lorsque
le Reynolds de l'écoulement se situe dans la plage de Newton
précédemment évoquée, la définition du Cx adimensionnel que l'on tire
de l'équation F = ½ ?V² SCx, à savoir :
[pic]
...possède vraiment une signification physique : pour beaucoup
de corps (tels que .. le corps humain ou les maisons où l'humain se
calfeutre, par exemple, mais aussi beaucoup de corps mal profilés comme
le disque, le cube, la palette carrée ou rectangulaire placé(e)s face
au vent) il est à peu près constant.
Puisque ce Cx est à peu près constant, l'évolution de la Traînée
avec la vitesse de l'écoulement est donc à très peu près quadratique :
un doublement de la vitesse de l'écoulement entraîne bien un
quadruplement de la Traînée...
C'est un comportement que les premiers aérodynamiciens ne
manquaient jamais de signaler, en particulier Eiffel qui constatait :
« Nos expériences de chute à la tour Eiffel ont montré nettement
que dans les conditions ordinaires de la pratique, la résistance de
l'air peut être représentée par la formule :
R = KSV² » [2]
Un tel comportement avait évidemment quelque chose de rassurant
à une époque où les propositions émises par le grand Newton (à savoir
la proportionnalité de la Traînée avec le carré de la vitesse)
n'avaient pas encore été vérifiées par la pratique...
À cause de ce comportement presque quadratique, mais surtout
parce que sa définition fait appel au quotient par le carré de la
vitesse V², le Cx dont nous avons donné ci-dessus la définition :
[pic]
...peut donc être appelé Cx quadratique et nous n'y manquerons
pas dans ce texte puisque nous allons y introduire également un autre
Cx, non quadratique celui-là : le Cx linéaire (mais nous y reviendrons
en temps et heure)...
Dans le présent texte, au demeurant, nous ne nous intéresserons
qu'au Cx, Coefficient adimensionnel de Traînée en repère vent, c.-à-d.
le coefficient qui renseigne sur la projection de la force
aérodynamique résultante sur la direction du courant de fluide
(généralement nommé l'axe des x, d'où le nom du coefficient Cx).
Mais il existe bien sûr un certain nombre d'autres coefficients
adimensionnels qui expriment les efforts aérodynamiques sur un corps :
Cy, Cz Cm (pour une représentation en repère vent) ou encore Ca, Cn, Cy
etc. pour une représentation en repère corps). Des lois mathématiques
simples permettent bien-sûr le changement de repères (voir à ce sujet
notre texte : LES REPÈRES EN AÉRODYNAMIQUE).
Tout ce que nous aurons l'occasion de dire sur le Cx des corps
en régime de Stokes pourrait être dit à propos des autres coefficients
adimensionnels, spécialement parce que la linéarité qui préside aux
équations du régime de Stokes rend très aisé le passage d'un
coefficient à un autre...
Nous avons apporté plus haut des nuances à la constance du Cx
quadratique. On se remémore en effet que certains corps profilés
connaissent une crise de Traînée : lorsque le Nombre de Reynolds de
leur écoulement augmente : la sphère par exemple voit son Cx
quadratique brusquement chuter d'un facteur ~7 pour une très faible
augmentation de son Reynolds diamétral (de l'ordre d'un tiers).
Cette crise se produit, pour la sphère parfaitement lisse dans
un écoulement non turbulent, à un Reynolds diamétral [3] de ~ 300 000 :
[pic]
Source : notre publication Wikipédia-Commons
Nous avons assez parlé de cette crise de la sphère dans nos
différents textes (en particulier LE CX DE LA SPHÈRE ou même LES
MESURES DU CX DE LA SPHÈRE PAR ISAAC NEWTON) pour y revenir ici.
Cependant on peut attirer l'attention sur le fait que dans la
très large plage de Reynolds allant de 1000 à la crise (cela correspond